Thermische Zustandsgleichung, spezielle Gaskonstante

Die thermische Zustandsgleichung für ideale Gase stellt den Grenzfall aller thermischen Zustandsgleichungen für geringe Dichten ($longrightarrow$ geringe Drücke) und hohe Temperaturen dar. Dadurch können das Eigenvolumen der realen Gasteilchen sowie die Kohäsion (Anziehung) zwischen ihnen vernachlässigt werden. Möchten wir ein bestimmtes Gas betrachten, das sich annähernd ideal verhält, können wir auch andere Formen der allgemeinen Gasgleichung benutzen, in denen stoffspezifische Größen verwendet werden können oder deren Verwendung sinnvoll ist.

Die allgemeine Gasgleichung liegt in einer extensiven Form vor, die Zustandsgröße auf die sie sich bezieht, ist die Stoffmenge und mithin extensiv:

Die obige thermische Zustandsgleichung des idealen Gases beinhaltet die Stoffmenge $n$ und die universelle Gaskonstante $R_u$. Die Stoffmenge $n$ kann über die Masse und die Molmasse wie folgt berechnet werden:

Setzen wir für $n$ den obigen Zusammenhang ein, so erhalten wir die thermische Zustandsgleichung in der folgenden Form:

(1) $ p \; V = \frac {m}{M} \; R_u \; T $.

Teilen wir die universelle Gaskonstante durch die Molmasse $M$ des zu betrachtenden Gases, erhalten wir die spezifische oder individuelle Gaskonstante R_i.

Die individuelle Gaskonstante ist für jedes Gas verschieden.

Wir können nun die obige Gleichung (1) wie folgt umstellen:

 $ p \; V = m \; \frac{R_u}{M} \; T $

Und damit ergibt sich:

Die Stoffmenge n gibt an, wie viele Teilchen N (Atome, Moleküle, Ionen, Elektronen, andere Formeleinheiten) in einem System enthalten sind. Dazu wird die tatsächliche Teilchenzahl mit der Avogadro-Konstante N_A multipliziert. Die Einheit der Stoffmenge ist Mol [1 mol].

$ N = n \cdot N_A \; \rightarrow \; n = \frac {N}{N_A} $

Soll mit der Teilchenzahl anstatt der Stoffmenge Berechnungen durchgeführt werden, so folgt aus:

 $ p \; V = n \; R_u \; T $

Durch das Einsetzen von:

$ R_u = N_A \cdot k_B $

Ergibt sich:

 $ p \; V = n \; N_A \; k_B \; T $ 

Einsetzen von:

 $ n = \frac{N}{N_A} $

So erhält man die Form:

Teilt man das Volumen $V$ durch die Stoffmenge $n$ oder durch die Masse $m$ des betrachteten Gases, so erhält man die intensiven Formen der thermischen Zustandsgleichung idealer Gase. Gleiches gilt, wenn die Masse des Gases durch sein Volumen dividiert wird.